что такое сеточный ток

Что такое сеточный ток

30. ТОК СЕТКИ В ТРИОДЕ

За счет начальных скоростей электронов, вылетающих из катода, контактной разности потенциалов и тер-мо-ЭДС, действующих в сеточной цепи, характеристика тока сетки начинается в области небольших отрицательных сеточных напряжений. Хотя ток сетки в этой области весьма невелик и у приемно-усилительных ламп составляет малые доли миллиампера, во многих случаях с ним приходится считаться. Реже встречаются характеристики тока сетки, начинающиеся в области положительных сеточных напряжений. Они получаются тогда, когда контактная разность потенциалов создает на сетке отрицательное напряжение и действует сильнее начальной скорости электронов.

В лампах, работающих при значительных положительных напряжениях на сетке, например генераторных, при возрастании положительного сеточного напряжения ток сетки сначала увеличивается и достигает максимума, который иногда располагается в области отрицательных значений тока. При дальнейшем увеличении напряжения сетки ток снова растет.

Такое явление объясняется вторичной эмиссией сетки. Под ударами первичных электронов при положительном напряжении сетки из нее выбиваются вторичные электроны. С увеличением сеточного напряжения коэффициент вторичной эмиссии растет и увеличивается поток первичных электронов, бомбардирующих сетку. Вследствие этого возрастает число вторичных электронов. Их поток направлен на анод, имеющий более высокий положительный потенциал.

В цепи сетки появляется ток вторичных электронов, имеющий направление, обратное току первич– ных электронов. Результирующий ток сетки уменьшается и может даже изменить направление на обратное, если коэффициент вторичной эмиссии больше 1. При этом ток анода возрастает, так как к току первичных электронов, летящих от катода, добавляется ток вторичных электронов.

Явление возникновения тока вторичных электронов называется динатронным эффектом.

Когда сеточное напряжение превысит анодное, то поле между анодом и сеткой станет тормозящим для вторичных электронов сетки и они будут возвращаться на сетку. Но зато вторичные электроны, выбиваемые из анода, будут ускоряться этим полем и лететь к сетке, т. е. возникает динатронный эффект со стороны анода. При этом ток сетки дополнительно возрастает за счет тока вторичных электронов, а ток анода несколько уменьшится.

При отрицательном сеточном напряжении существует очень небольшой сеточный ток. Он называется обратным сеточным током, потому что его направление противоположно направлению сеточного тока при положительном напряжении сетки (электроны обратного тока во внешних проводах сеточной цепи движутся по направлению к сетке). Обратный сеточный ток имеет несколько составляющих: ионный ток, тер-моток и ток утечки.

С уменьшением отрицательного напряжения сетки увеличивается анодный ток и возрастает ионизация. К сетке подходит большее число ионов, ионный ток растет. При положительном напряжении сетки электронный ток резко возрастает и настолько преобладает над ионным, что последний уже практически не играет роли. Если сетка имеет высокую температуру, то может возникнуть ток термоэлектронной эмиссии (термоток) сетки. Для уменьшения этого тока сетки делают из металла с большой работой выхода и малым коэффициентом вторичной эмиссии.

Источник

Что такое сеточный ток

Работа с сеточным током и нелинейные искажения

Большинство усилителей класса А работают при полном отсутствии сеточного тока, потому что это дает малые искажения и высокое сопротивление сеточной цепи, которое легко управляемо. Когда напряжение между сеткой и катодом становится положительным, то, вместо того, чтобы отталкивать электроны, управляющая сетка начинает их притягивать. Большая часть электронов при этом захватывается анодом, который имеет намного более высокий потенциал, но часть электронов все же притягиваются сеткой, создавая сеточный ток. Наличие сеточного тока имеет важные последствия:

• поток электронов с катода разделяется между сеткой и анодом, вызывая шум токораспределения. Тем не менее, наиболее вероятно использование режима с сеточными токами (режима класса А2) в выходном каскаде усилителя мощности, где напряжение сигнала велико, и по этой причине маловероятно, что этот собственный шум лампы будет проблемой;

• поскольку имеется разность потенциалов между сеткой и катодом, и существует сеточный ток, по этой причине на сетке должна рассеиваться тепловая мощность так же, как и на аноде. Если сетка не рассчитана для рассеивания на ней мощности, она быстро перегреется, ее конструкция деформируется и воз можно разрушение электронной лампы;

• так как входное сопротивление сеточной цепи при наличии сеточного тока становится низким, приложение требуемого напряжения сигнала на сетку требует существенной мощности (Р = VV#), которая должна развиваться предшествующим каскадом усилителя, что требует повышения его мощности по сравнению с работой последующего каскада без сеточного тока;

• за счет того, что при наличии сеточного тока, напряжение между сеткой и катодом по большей части периода положительное, то может быть слегка уменьшено напряжение на аноде, так как потребуется меньшее ускоряющее поле, нежели чем при отрицательном напряжении на сетке, тормозящем электронный поток. Коэффициент полезного действия каскада, таким образом, увеличивается, в силу снижения мощности, потребляемой анодной цепью от источника высоковольтного питания.

Предоконечные каскады усилителя мощности, работающие в режиме класса А1 являются усилителями напряжения, которым необходим только достаточный ток, чтобы заряжать и разряжать емкость Миллера выходного каскада, но предоконечный каскад усилителя мощности, работающий в режиме класса А2 должен обеспечивать значительную мощность возбуждения мощность. Существуют два способа обеспечения этой мощности.

Одним из возможных вариантов выбора ламп для такого каскада является сдвоенный триод типа 6N7 с общим катодом, который может работать как двухтактный или как несимметричный, — с двумя триодами в параллель, чтобы удвоить полезную мощность. Трансформатор пересчитывает полное сопротивление нагрузки, с коэффициентом п 2 раз, поэтому понижающий трансформатор с коэффициентом трансформации 2:1 будет увеличивать полное сопротивление нагрузки относительно предыдущего каскада в четыре раза. Так как трансформатор в цепи анода лампы теоретически позволяет достигать удвоенного значения высоковольтного питающего напряжения в цепи анода лампы, необходимо соответствующе выполнять элементы цепи и сам трансформатор. Кроме того, низкое сопротивление вторичной обмотки по постоянному току усугубляет проблему отвода тепла в сеточной цепи выходного каскада, вследствие возможных больших токов при определенных схемотехнических решениях. К сожалению, хорошие задающие (межкаскадные) трансформаторы зачастую более сложно разрабатывать, чем выходные трансформаторы, так как они работают при более высоких эквивалентных сопротивлениях.

В качестве альтернативы, каскад класса А2 может быть подключен к цепи сопряжения по постоянному току катодного повторителя. Мощная лампа при этом по-прежнему требуется, но она больше не должна обеспечивать столь высокое выходное напряжение, как в предыдущем примере. Мощные лампы с рамочной сеткой, которые имеют большую крутизну характеристик, но низкое предельно-допустимое напряжение на аноде, например, тип 6С45П и тип E55L, являются идеальными в качестве мощных катодных повторителей. К сожалению, электронные лампы с рамочной сеткой имеют современные, эффективные нити накала, падение напряжения на которых невелико, что может вызывать определенные трудности, если каскаду класса А2 требуется значительный размах сеточного напряжения. Чтобы корректно согласовать каскад класса А2, катод катодного повторителя должен находиться под небольшим положительным потенциалом, но необходимо довольно большое значение сопротивления нагрузки R_H, чтобы гарантировать линейность катодного повторителя. В этом случае очень целесообразно отрицательное питающее напряжение (рис. 4.11).

Рис. 4.11 Использование связанного по постоянному току мощного катодного повторителя для возбуждения каскада, работающего в режиме класса А2

Более подробно вопросы построения выходных и предоконечных каскадов усилителей мощности, будут рассмотрены далее.

Оба предыдущих решения предполагают низкое выходное сопротивление, но оно не является близким к нулю. Так как эквивалентное выходное сопротивление r_вых ≈ 0, оно образует делитель напряжения с входным сопротивлением каскада класса А2, вызывая затухание входного сигнала. Вследствие низкого выходного сопротивления, надобность в применении приемника неизменяющегося тока (стабильной токовой нагрузки) в катодном повторителе отсутствует. Если в определенный момент времени напряжение между сеткой и катодом становится отрицательным, то сеточный ток прекращается и полное входное сопротивление каскада класса А2 становится бесконечно большим. При этом затухание входного сигнала прекращается. В этом случае будут иметь место существенные нелинейные искажения. Следует подвести некоторый итог: в то время, как при работе в режиме класса А1 сеточный ток должен отсутствовать при любой амплитуде входного сигнала, то при работе в режиме класса А2, сеточный ток должен существовать в при любой амплитуде входного сигнала. Не соблюдение этой рекомендации, чревато существенными нелинейными искажениями в усилителе.

Уменьшение искажений ограничением эквивалентной нагрузки

Не смотря на то, что триоды генерируют, главным образом, нелинейные искажения по 2-й гармонике, — любые искажения вредны по своей природе. Искажения усилителя на триоде определяются преимущественно несимметрией положительного и отрицательного периодов усиливаемого сигнала, вызываемого нелинейностью статических характеристик лампы. Так как внутренне сопротивление лампы r_а меняется с изменением тока, протекающего через лампу, коэффициент ослабления делителя напряжения образованного r_а и анодной нагрузкой R_H изменяется, вызывая неодинаковое усиление положительного и отрицательного полупериодов сигнала. Тем не менее, имеются способы уменьшения таких искажений:

• увеличение значения резистора анодной нагрузки R_H. Если R_H >> r_a, то изменение затухания, создаваемого образуемым этими сопротивлениями делителя напряжения становится несущественным, потому что само затухание становится небольшим;

• поддержание анодного тока I_a постоянным, таким образом, внутренне сопротивление лампы r_а не сможет изменяться. Это означает, что очень полезным является применение активной нагрузки, например, источника неизменяющегося тока, что является основой μ-повторителя.

Эти два метода на самом деле очень похожи, так как оба стремятся обеспечить выполнение условия R_H >> r_a (для идеального источника неизменяющегося тока, r_{внутреннее} = ∞). В среднем, для заданного напряжения питания и среднего анодного тока I_a, применение активной нагрузки в виде источника неизменяющегося тока выполненного на одной электронной лампе, позволяет уменьшить искажения на коэффициент = 7.

Когда используется рассмотренные методы уменьшения искажений, нагрузочная линия по переменному току усилительной лампы становится близкой к горизонтальной прямой. Когда анодная нагрузка (резистор или активная нагрузка) велика r_H > 50r_a, то величина анодного напряжения V_a, падающего на лампе, довольно велика, и внутренний статический коэффициент усиления лампы μ практически постоянен. Нелинейная зависимость μ и V_a от анодного тока вызвана нелинейностью статических характеристик лампы и вызывает нелинейные искажения. Это влияние может быть уменьшено в каскадах с активной нагрузкой, предотвращением работы при низких анодных токах I_a, когда анодные статические характеристики лампы начинают «сходиться» и становятся существенно нелинейными. Также полезно выбирать такие лампы, у которых нелинейность этой области статических характеристик минимальна, см. рис. 4.12.

Рис. 4.12 Статические характеристики ламп с различной степенью нелинейности в области малых анодных токов

«Схождение» и существенная нелинейность анодных статических характеристик в области малых анодных токов вызвано неминуемой неоднородностью электрического поля между витками сетки и в области сетка-катод. Вид статических характеристик лампы существенно зависит от конструкции ее управляющей сетки. С точки зрения линейности, гораздо луче лампы, у которых сетка намотана большим количеством тонких витков (пунктирные кривые на рис. 4.12), нежели небольшим количеством толстых (сплошные кривые на рис. 4.12).

К сожалению, когда провод, образующий витки сетки становится более тонким, он становится более склонен к деформациям и вибрациям. В этом случае очень помогает специальный каркас для сетки, который позволяет использовать для намотки провод произвольной толщины, — вот почему электронные лампы, например, такие как Е88СС, и, в особенности, 6С45П, обладают достаточно линейными статическими характеристиками и малыми искажениями.

В качестве альтернативы поддержанию неизменным анодного тока, теоретически возможным поддерживать постоянным напряжение между анодом и катодом V_a. Ясно, что это не может быть реализовано, если каскад обладает усилением по напряжению, но катодный повторитель (рис. 4.13) может одновременно обеспечивать неизменными как анодный ток I_a, так и анодное напряжение V_a.

Рис. 4.13 Катодный повторитель обеспечивает неизменяемые I_а и V_a

На схеме, представленной на рис. 4.13, средняя электронная лампа является катодным повторителем. Нижняя электронная лампа является традиционным приемником неизменяющегося тока на пентоде, который обеспечивает постоянный I_a в катодном повторителе. Верхняя лампа также катодный повторитель, и должна иметь высокие значения статического внутреннего коэффициента усиления ц и крутизны gm. Таким образом, лампа типа 6С45П (μ= 52) является очень подходящей. Верхняя электронная лампа имеет высокое полное сопротивление нагрузки, поэтому ее коэффициент усиления равен:

Сетка верхнего катодного повторителя связана по переменному току с выходом среднего катодного повторителя, и так как его коэффициент усиления почти единица, на его катоде обеспечивается практически такой же потенциал по переменному току, как и на его сетке. Таким образом, даже когда на катоде среднего катодного повторителя изменяется напряжение, верхний катодный повторитель побуждает его анод поддерживать практически неизменное напряжение, причем, неизменяемое анодное напряжение V_a будет поддерживаться одновременно с неизменяемым анодным током I_a

К сожалению, подобное усовершенствование сопровождается существенными издержками:

• возрастает требуемое напряжение высоковольтного питания верхнего катодного повторителя;

• необходим третий источник питания нити накала (для верхнего катодного повторителя), находящийся под высоким постоянным потенциалом;

• катодные повторители уже сами по себе склонны к неустойчивости, и компенсационная обратная связь одного анода с выходом другого вызывает дополнительные проблемы с устойчивой работой каскада и усилителя в целом.

Уважаемый читатель может иметь иное мнение, но автор уверен, что тщательно разработанный катодный повторитель, с пентодной схемой стабильного тока, безусловно сложен в отладке и тестировании.

Как известно, каскад усиления, построенный по схеме с общим катодом, инвертирует усиливаемый сигнал. В предыдущем параграфе уже обращалось внимание, что в усилителях на лампах-триодах, определяющим фактором в искажениях является асимметричное усиление положительных и отрицательных полуволн аудиосигнала, в следствие нелинейности характеристик ламп. Теоретически, если два усилителя с общим катодом на одинаковых триодах работают в каскаде, и каждый каскад инвертирует сигнал, искажения второго триода являются инвертированными по отношению к искажениям, первого триода, и должно происходить их подавление за счет компенсации. Тем не менее, маловероятно, что это происходит в значительном диапазоне. Искажения пропорциональны уровню сигнала, и, потому что обе лампы обладают усилением, второй каскад работает с существенно более высоким уровнем сигнала, и, следовательно, генерирует большие искажения, чем первый каскад. Таким образом, хоть и происходит небольшое подавление искажений в следствие компенсации, но выигрыш всего лишь пропорционален

1/А₂, где А₂ — коэффициент усиления по напряжению второго каскада. Например, если второй каскад построен на триоде типа 76 (μ = 13), и коэффициент его усиления А_v = 10, то можно уменьшить искажения от 1 % до 0,9%, что вероятнее всего меньше, чем разброс уровня искажений в разных экземплярах любых электронных ламп.

Исходя из вышеизложенного, возникает вопрос возможно ли, выбрав лампу второго каскада намного более линейную, чем лампа первого каскада, добиться того чтобы их искажения полностью компенсировали друг друга, будучи равными и противофазными? Лампы с низким значением внутреннего статического коэффициента усиления μ являются наиболее линейными. В этом смысле, в качестве лампы второго каскада неплохо подошел бы тип 845 (μ = 5,3), который может обеспечить коэффициент усиления A_v = 4. Для компенсации искажений, первый каскад должен генерировать нелинейный продукт в четыре раза интенсивнее, чем второй. Этого удобнее всего достичь регулировкой напряжения смещения первой лампы, то есть подбором ее рабочей точки. Тем не менее, компенсация искажений таким способом критически зависима от коэффициентов усиления ламп, и во многом определяется значением сопротивления нагрузки R_H. Также важный вклад вносит и громкоговоритель, являющийся нагрузкой усилителя, поскольку его полное сопротивление меняется с частотой. На практике рассмотренным способом можно достичь снижения уровня нелинейных искажений по 2-й гармонике на 6 дБ.

Подавление искажений методом компенсации надежно достигается только в том случае, если электронные лампы двух каскадов являются идентичными и имеют одинаковые режимы и нагрузки.

Подавление искажений в двухтактном каскаде

Двухтактные каскады очень широко применяется в качестве оконечных ступеней усилителей мощности и будут подробно рассмотрены. Особенностью работы двухтактного каскада является то, что при условии симметрии схемы, на вторичной обмотке выходного трансформатора наводится напряжение только на нечетных гармониках, а все четные гармоники подавляются. Если лампы, образующие двухтактный каскад, будут генерировать нелинейный продукт преимущественно на второй гармонике, что свойственно триодам, уровень нелинейных искажений двухтактного каскада теоретически окажется очень низким.

Таким образом, двухтактный выходной каскад усилителя, построенный на триодах, работающих в режиме класса А с трансформаторным выходом удовлетворяет практически всем условиям для подавления нелинейных искажений. При работе в режимах класса АВ или В неизбежно будут возникать специфические искажения, вследствие нелинейности статических характеристик ламп в области отсечки анодного тока, а потому, если требуется низкий уровень нелинейных искажений, всегда нужно отдавать предпочтение режиму класса А.

Говоря о хорошем подавлении нелинейного продукта на четных гармониках в двухтактном усилителе, нельзя не забывать о том, что пока две электронные лампы двухтактного каскада не будут точно согласованы друге другом по коэффициенту усиления и не будет обеспечен баланс по постоянному току, то подавление четных гармоник не будет полным в следствие асимметрии схемы. На практике в двухтактном каскаде обычно, удается достичь подавления четных гармоник примерно на 14 дБ, потому что сильная связь между двумя первичными полуобмотками выходного трансформатора облегчает задачу установить баланс по переменному току.

Подавление искажений в дифференциальной паре

Источник

Сетевой ток

Содержание

Причины тока управляющей сетки

Когда между катодом и анодом прикладывается электрическое напряжение (анодное напряжение), на электронную трубку образуется поток электронов, формируемый электрическим напряжением, на которое может влиять управляющая сетка. Величина сетевого тока, по существу, является функцией анодного напряжения и напряжения сети, основанных на потенциале катода.

Если сеть не подключена, в сети создается равновесие электрического заряда, что предотвращает приток дополнительных электронов.

Ток управляющей сетки нежелателен, потому что он течет только тогда, когда управляющая сетка более положительна, чем катод. Тогда он представляет собой конечное сопротивление этого маршрута, который нагружает в основном высокоомный источник управляющего напряжения и, следовательно, приводит к искажениям. Кроме того, больше не существует идеала бессильного управления анодным током.

Сумма компонентов тока сети, показанных ниже, и других компонентов вместе дает ток сети.

Электронный поток

Я. г е знак равно Я. г е 0 ⋅ е U г U Т <\ displaystyle I _ <\ mathrm > = I _ <\ mathrm > \ cdot e ^ <\ frac >> >>>>

I _ge0 выражает максимальную составляющую тока сети при U _g = 0, а U _T соответствует температурному напряжению:

U Т знак равно k ⋅ Т q <\ displaystyle U _ <\ mathrm> = <\ over q>>

Вторичные электроны

Точно так же электроны, исходящие непосредственно от катода и ускоренные анодом, могут обладать достаточной энергией для высвобождения вторичных электронов из самой управляющей сетки, которые ускоряются дальше к аноду. Этот эффект также в конечном итоге представляет собой ток, который соответствует отрицательному току в сети.

Оба эффекта усиливаются с увеличением анодного тока.

Тепловое излучение решетки

Поскольку управляющая сетка расположена близко к катоду, нагрева сетки не избежать. В результате небольшого испарения оксидного катодного слоя, который конденсируется на более холодной управляющей сетке, управляющей сеткой испускаются электроны, которые ускоряются в направлении анода и, таким образом, также вызывают отрицательный ток сетки.

Тепловое излучение сети в первую очередь зависит от конструкции трубки, напряжения нагрева, которое косвенно определяет температуру сети, и качества изготовления.

Ионный ток

Ионный ток является функцией анодного тока, анодного напряжения, давления газа в трубке и длины свободного пробега, которая соответствует расстоянию между анодом и катодом и, следовательно, в основном определяется конструкцией трубки.

Ток изоляции

Ток изоляции также является отрицательным током сети, но только в небольшой пропорции. Между электрическими соединениями электронной лампы возникают паразитные сопротивления изоляции, особенно при использовании в качестве изоляторов низкокачественного стекла с относительно высокой электропроводностью. Сопротивление изоляции между анодом и сеткой является преобладающим, поскольку между этими соединениями обычно существует наибольшая разница потенциалов. Ток изоляционной сетки I _gi может быть описан с хорошим приближением как линейная функция напряжения анодной сетки U _ag и сопротивления изоляции R _ag между анодом и сеткой как:

Я. г я знак равно U а г Р. а г <\ displaystyle I _ <\ mathrm > = <\ frac >> >>>>

В конечном итоге ток изоляции также представляет собой отрицательный ток сети.

Фототок

Причины тока сетки экрана

Ток сетки экрана нежелателен, потому что

Динамическая работа

Для выбранных типов трубок (например, PC86, PC88) расстояние сетка-катод было уменьшено до очень малых значений, чтобы минимизировать влияние времени работы. Они по-прежнему обеспечивают достаточное усиление в диапазоне IV УВЧ (до 860 МГц).

Источник

[6] электронные лампы

Сеточный ток.
Ток сетки в тpиодах (пеpвой сетки в пентодах) опpеделяется пpактически тpемя
фактоpами.

1. Электpонный ток сетки.
2. Ионный ток сетки (ток положительных ионов).
3. Утечки изолятоpов.
Известны еще несколько составляющих тока сетки (теpмоэлектpонная эмиссия,
фотоэлектpонная эмиссия и дp.), но они существенны либо в тяжелых, нештатных
pежимах, либо для ламп со свеpхмалыми токами сетки (электpометpических).

Положительным током сетки считается ток отpицательных заpядов, идущих на сетку,
т.е. ток того же напpавления, что ток анода.

Сеточный ток довольно нестабилен.

Сеточный ток огpаничивает значение pезистоpа в цепи сетки. Слишком большое
значение этого pезистоpа вызывает нестабильность напpяжения семщения, вызванную
нестабильностью тока сетки. Кpоме того, pост ионного тока сетки вызывает
уменьшение отpицательного смещения на сетке, что вызывает pост анодного тока,
вселедствие чего pастет pассеиваемая на электpодах (аноде, втоpой сетке)
мощность. Это может пpивести к пеpегpеву электpодов, газовыделению из них,
увеличение количества остаточных газов вызывает pост ионного тока сетки и
дальнейшее уменьшение отpицательного смещения. Пpи большом сопpотивлении в цепи
сетки пpоцесс может pазвиваться лавинообpазно, пpиводя к быстpому выходу лапмы
из стpоя. Поэтому в лампах, особенно мощных, значение pезистоpа в цепи сетки
огpаничено, обычно не более 0,5-1 мегом.

Иногда, в маломощных лампах, сеточный ток (электpонный) используется для
создания отpицательного смещения на сетке. Пpи этом катод соединяется с землей,
а в цепь сетки включается pезистоp, обычно от 1 до 10 мегом.

Ток дpугих электpодов, находящихся пpи отpицательном или нулевом смещении,
напpимеp, тpетьей сетки пентода или гептода, ведет себя аналогично току пеpвой
сетки.

Иногда анод пентода используется как анод диода для детектиpования. Пpи этом
катод, пеpвая и втоpая сетки обpазуют тpиод, используемый для пpедваpительного
усиления HЧ, а анод используют в цепи детектоpа. Как всегда пpи pаботе с общим
электpонным потоком, пpи этом есть взаимовлияние элементов. В частности, если
лампа закpыта отpицательным напpяжением на пеpвой сетке, току анода пpосто
неоткуда взяться и детектоp пеpестает pаботать. Тем не менее такая схема была
пpименена в пpиемнике «Родина», экономя одну лампу.

Пpи положительном смещении на пеpвой сетке ее ток довольно быстpо pастет с
pостом положительного напpяжения, аналогично анодному току диода. Кpоме того,
ток сетки пpи этом сильно зависит от напpяжения следующего электpода (анода или
втоpой сетки). Пpи повышения напpяжения на этом электpоде ток сетки падает,
т.к. электpоны, пpолетевшие сетку, с большей веpоятностью не возвpащаются на
нее, а уходят на этот положительный электpод.

Гоpячие емкости лампы.

Катодный повтоpитель.
Если заземлить по пеpеменному току анод лампы, а нагpузку включить в катодную
цепь, получается каскад, у котоpого коэффициент пеpедачи близок к единице
(несколько меньше единицы). Пpи этом пеpеменная составляющая выходного
напpяжения пpактически повтоpяет входное напpяжение. Поэтому такой каскад
называют катодным повтоpителем. Он отличается отсутствием усиления по
напpяжению, большим входным и малым выходным сопpотивлением и используется как
буфеpный каскад для pазвязки высокоомных источников сигнала или для pаботы на
низкоомную нагpузку. В том числе на нагpузку, низкоомную на ВЧ, т.е. емкостную.

К ВЧ эффектам относится также связь между пеpвой (гетеpодинной) и тpетьей
(сигнальной) сеткой гептода за счет электpонного потока, модулиpованного с
частотй гетеpодина. Эта связь может быть охаpактеpизована элементом,
эквивалентным отpицательной емкости в несколько десятых долей пикофаpады. Пpи
необходимости эта связь может быть скомпенсиpована подключением подстpоечной
емкости в несколько десятых пикофаpады между пеpвой и тpетьей сетками.

Источник